Динамо-машины  Статические характеристики элементов 

1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 42 43 44 45 46 47 48 49 50 51 52 53 54 55 56 57 58 59 60 61 62 63 64 65 66 67 68 69 70 71 72 73 74 75 76 77 78 [ 79 ] 80 81 82 83 84 85 86 87 88 89 90 91 92 93 94 95 96 97 98 99 100 101 102 103 104 105 106 107 108 109 110 111 112 113 114 115 116 117 118 119 120 121 122 123 124 125 126 127

в данном случае выражение {2ЬЬ) будет справедливым, если его написать для мгновенных значений выходного напряжения, напряжения источника питания и входного напряжения. При этом

= Еа, sin 4)t: = Ue,m sin (со/ + я])),

где -3 - угол сдвига фаз между напряжением источника питания и входным напряжением.

Поскольку нас интересует случай (см. п. 4, гл. IX), когда д]з = О (напряжения в фазе), либо ф = jt (напряжения в протифо-фазе), го

== plusmn; sin Ш/,

где знак минус соответствует случаю, когда напряжения в противофазе.

Тогда вместо зависимости (266) получим

= 1 (Е, , sin Ы - Ua + V-Ucm) plusmn;

plusmn;1 + t7 sinco/. (271)

Это выражение имеет физический смысл только при gt; 0. Отсюда могут быть найдены и значения углов и (л - (nt (см. рис. 140, б), соответствующих началу и окончанию импуль сов анодного тока. Положив

будем иметь

- Иа -- \i.Uc plusmn; \i.lJexm Sino/o) = О,

откуда

Sin030= g deg; (272)

oj/oarcsin (273)

Тогда интересующее нас среднее значение выходного напряжения нереверсивной схемы будет равно

и-М lt;п

plusmn;if7 laquo; slno0( laquo;0- (274)

Таким образом, даже при идеализации характеристик лампы для фазочувствительных усилителей среднее значение выходного

напряжения выл-р является хоть и плавно меняющейся, но не линейной функцией входного напряжения Uex-

Для реверсивной фазочувствительной схемы (см. рис. 139, а) при соблюдении условия /? gt; R, как и для рассмотренной выше двухтактной схемы усилителя постоянного тока, сохраняется только последний член выражения (274). В соответствии с этим имеем

-.е.= 2и, 1 sin сом ( laquo;0 = = 2лТ+ [-osco/c-cos(K-cog],

COS сй? = Kl - sin* co/n,

cos (л - соо) = - г 1 - sin* oitf). Учитывая соотношение (273), получаел!

ИЛИ, если перейти от максимальных значений к действующим.

-cpeen - n(Ri+Ra) [/ 2 \ Еа plusmn; fxUex I

Для небольших входных сигналов величина второго члена, находящегося под корнем, всегда оказывается намного меньше единицы. Поэтому с достаточной степенью точности можно полагать

и - А1U и (276)

Это выражение может быть сведено к виду выражения (267), если положить

Ну-1 = 2-Т (277)

т. е. коэффициент усиления фазочувствительного усилителя (см. рис. 139) оказывается примерно вдвое меньше коэффициента усиления схем с питанием анодной цепи от источника постоянного тока. Для схемы, изображенной на рис. 140, а, 11фу [i, так как в этом случае на сетки поступает полное значение входного напряжения.

Если нагрузка фазочувствительного усилителя носит комплексный характер, то расчет значительно усложняется, так как процессы изменения анодного тока описываются тогда уже дифференциальными уравнениями.

Большой интерес представляет анализ переходных процессов в фазочувствительных усилителях с комплексной нагрузкой.

Практикуемый часто прием, когда нагрузку рассматривают как фильтр, который получает питание от напряжения постоянного тока, соответствующего среднему значению выходного напряжения выпрямителя, является, конечно, грубым приближением. Однако достаточно простые инженерные методы расчета в настоящее время отсутствуют.

10. ТИРАТРОННЫЕ УСИЛИТЕЛИ

В тиратронных усилителях используются паро- или газонаполненные трех- и четырехэлектродные лампы, которые благодаря ионному характеру проводимости дают значительно больплие выходные мощности, чем вакуумные лампы (анодные токи тиратронов достигают десятков ампер, а выходные мощности - нескольких киловатт).

Простейшая схема тиратронного усилителя внешне подобна схеме нереверсивного электронного усилителя (см. рис. 132). Однако процессы в тиратроне сильно отличаются от процессов в вакуумных лампах. Путем изменения входного напряжения можно управлять лишь моментом зажигания тиратрона, т. е. моментом возникновения газового разряда между катодом и анодом. До момента зажигания анодная цепь тиратрона является разорванной, так как сопротивление тиратрона можно полагать равным бесконечности. После зажигания падение напряжения на тиратроне L/ составляет 15-25 е и не зависит от силы анодного тока / и от напряжения на сетке Ug. Другими словами, после зажигания тиратрона напряжение на сетке перестает управлять анодным током, что происходит из-за нейтрализации поля сетки положительными ионами.

. Таким образом тиратронный усилитель, собранный по схеме, приведенной на рис. 132, будет представлять собой бесконтактное реле с характеристикой, показанной на рис. 146. Параметры характеристики такого реле будут определяться следующими выражениями:

где Ugs - напряжение на сетке, при котором происходит зажигание тиратрона.