www.chms.ru - вывоз мусора в Балашихе 

Динамо-машины  Статические характеристики элементов 

1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 42 43 44 45 46 47 48 49 50 51 52 53 54 55 56 57 58 59 60 61 62 63 64 65 66 67 68 69 70 71 72 73 [ 74 ] 75 76 77 78 79 80 81 82 83 84 85 86 87 88 89 90 91 92 93 94 95 96 97 98 99 100 101 102 103 104 105 106 107 108 109 110 111 112 113 114 115 116 117 118 119 120 121 122 123 124 125 126 127

напряжения приводит к увеличению падения напряжения на резисторе /- и, таким образом, к повышению положительного потенциала катода. Поэтому данное падение напряжения является сигналом отрицательной обратной связи.

Если в цепь катода включается нагрузка (рис. 134), то выходное напряжение полностью подается на вход, т. е. Кос = 1; тогда согласно выражению (23) имеем

К. = у-А , (260)

следовательно, коэффициент усиления напряжения приблизительно равен единице. Такие схемы получили название катодных

повторителей.

Положительная обратная J] X

связь, так как она повышает


ос


Рис. 134. Катодный повторитель Рис. 135. Триггер с обратной связью

по напряжению

нестабильность в пропорциональных усилителях постоянного тока, не используется. Она применяется только для получения усилителей постоянного тока с релейными характеристиками-триггеров или спусковых схем. Эти схемы используются в качестве бесконтактных реле, весьма малоинерционных и чувствительных (время срабытывания порядка десятых или сотых долей миллисекунды, мощность срабатывания за счет положительной обратной связи . составляет доли микроватт, коэффициент усиления мощности более миллиона).

Одна из схем триггера приведена на рис. 135.

При отсутствии входного сигнала (Uex = 0) схема является симметричной, но равенство анодных токов = /о, соответствует неустойчивому состоянию. Устойчивыми будут два таких состояния схемы, когда анодный ток одной из ламп максимален, а другой - минимален. Действительно, при одинаковых анодных токах и потенциалы точек 1 и 2 одинаковы. Однако достаточно самого незначительного возрастания тока левой лампы, чтобы



потенциал точки / относительно катодов, равный -Ia,Ru

(предполагается, что сопротивление нагрузки достаточно

велико), понизился. Это вызовет снижение потенциала на сетке правой лампы и, следовательно, уменьшение ее анодного тока 1а.. Но уменьшение тока вызовет повышение потенциала точки 2, равного UiEf, - h.Rm т. е. повышение потенциала сетки левой лампы и дальнейшее увеличение ее анодного тока 1а, (в этом и заключается положительная обратная связь). Такой процесс будет протекать лавинообразно с большой скоростью, ограничиваемой лишь влиянием межэлектродных емкостей ламп и емкостями и индуктивностями монтажных проводов, пока ток /о, не достигнет своего максимального значения, ограничиваемого проявляющейся нелинейностью усилителя - обычно запиранием лампы Л2- Нарушение неустойчивого равновесия в сторону возрастания тока сопровождалось бы увеличением последнего до максимального значения и уменьшением тока /о, до минимального значения.

Вследствие явлений флуктуации состояние неустойчивого равновесия сколько-нибудь долго существовать не может. Переход же из одного устойчивого состояния в другое достигается изменением полярности входного напряжения. При этом если от схемы не требуется изменения знака выходного напряжения, то нагрузку можно непосредственно включать в качестве любого из анодных резисторов Rg.

В заключение еще раз подчеркиваем, что релейный эффект в рассмотренной схеме будет иметь место только при достаточной глубине обратной связи [см. выражение (21)].

Для получения больших значений коэффициента усиления напряжения в пропорциональных усилителях в принципе можно использовать многокаскадные схемы. Однако в этом случае значительно возрастает дрейф нуля.

Для усиления слабых сигналов постоянного тока рекомендуется применять модулирующие усилители или вибропреобразователи, чтобы затем осуществить усиление на переменном токе с последующим обратным преобразованием в постоянный ток.

3. ЭЛЕКТРОННЫЕ УСИЛИТЕЛИ НИЗКОЙ ЧАСТОТЫ

Простейшая схема низкочастотного усилителя переменного тока с трансформаторным выходом (рис. 136) отличается от схемы усилителя постоянного тока (см. рис. 132) только тем, что нагрузочное сопротивление R не является одновременно анодным сопротивлением, а включено в анодную цепь через трансформатор, благодаря чему выходное напряжение Овых содержит лишь переменную составляющую. В другом распространенном варианте переменная составляющая выделяется с помощью разделительного конденсатора, образующего вместе с нагрузочным сопротивлением схему простейшего безындукционного фильтра верхних частот.



Очень важно, что изменение постоянной составляющей не сказывается на выходном напряжении и дрейф нуля в этом случае не проявляется. Не менее важно подчеркнуть, что даже в простейшей схеме (рис. 136) изменение фазы переменной составляющей входного напряжения на 180 deg; будет сопровождаться таким же изменением фазы выходного напряжения, т. е. эта схема является реверсивной.

Распространенная в низкочастотных усилителях мощности схема, изображенная на рис. 137, также является реверсивной. Применение этой схемы в отличие от ранее рассмотренных случаев


Рис. 136. Простейший низкочастотный усилитель с трансформаторным входом (реверсивный однополупер йодный)

Рис. 137. Мостовой низкочастотный усилитель с выходным дифференциальным трансформатором (реверсивный двухполупериодный)

обусловлено тем, что для повышения к. п. д. усилителей переменного тока желательно уменьшить невоспроизводимую на выходе постоянную составляющую анодного тока. Для этого приходится захватывать и нелинейную область характеристики лампы, что в простейшей схеме (см. рис. 136) приводит к появлению больших нелинейных искажений формы анодного тока и даже к нарушению линейного характера зависимости Ueux = f Фвх)- При синусоидально меняющемся входном напряжении форма анодного тока за счет соответствующего выбора величины напряжения смещения имеет вид импульсов, воспроизводящих только одну из полуволн входного напряжения или даже только ее часть. В схеме низкочастотного усилителя (см. рис. 137) воспроизводятся обе полуволны входного напряжения (или соответствующих частей обеих полу воли), поэтому эту схему назовем двухполупериодной в отличие от однополупериодной схемы, изображенной на рис. 136.

Отметим также, что в двухполупериодной схеме (см. рис. 137) постоянные составляющие анодных токов вызывают в выходном трансформаторе взаимно уничтожающиеся магнитные потоки, что позволяет облегчить конструкцию последнего по сравнению с однополупериодным вариантом.



1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 42 43 44 45 46 47 48 49 50 51 52 53 54 55 56 57 58 59 60 61 62 63 64 65 66 67 68 69 70 71 72 73 [ 74 ] 75 76 77 78 79 80 81 82 83 84 85 86 87 88 89 90 91 92 93 94 95 96 97 98 99 100 101 102 103 104 105 106 107 108 109 110 111 112 113 114 115 116 117 118 119 120 121 122 123 124 125 126 127